「但還有一種方法，或許有機會能走個捷徑。」
甲板上。
聽到楊振寧的這句話，黃昆下意識便握緊了桌子邊緣：
「什麼方法？是不是和驢有關？」
楊振寧原本作勢欲答，聽到驢這個字的時候忍不住一怔，生生止住了話頭：
「驢？這和驢有什麼關係？」
黃昆這才意識到自己似乎做出了下意識的反應，於是連忙有些尷尬的輕咳了一聲：
「哦哦，沒啥沒啥，只是想岔了，老楊你繼續，繼續。」
楊振寧有些古怪的看了眼黃昆，心說這位老同學該不會是上船前被驢給踢過吧
隨後他很快也深吸一口氣，將注意力和話題同時拉回了原處：
「老黃，我說的這個方法對你不，可能對於國內來說，都屬於一個比較陌生的領域。」
「實際上如果不是老趙他們的這篇論文給我帶來了一些啟發，我自己可能也想不到這方面。」
給黃昆打了個預防針後。
楊振寧頓了頓，繼續說道：
「老黃，你對ads時空了解多少？」
「ads時空？」
黃昆眉頭微微一掀，很快答道：
「老楊，莫非你說的是anti-de sitter也就是反德西特時空？」
楊振寧輕輕點了點頭。
早先提及過。
目前對引力描述最完美的理論便是廣義相對論，這個框架叫做「論」，但實際上它的理論核心是一個方程組。
也就是愛因斯坦引力場方程。
這是一組高度複雜的非線性偏微分方程組，要求解的未知函數既包括度規分量gμν，也包括能量動量張量的分量tμν。
眾所周知。
平直閩氏時空度規是：ηαβ=（1，1，1，1）以及號差±2。
所以引力場的空間幾何對角線元是：ds2=（1+2）dt2+（12）（dx2+dy2+dz2）
而引力場靜態引力勢為：h00=2，牛頓引力場勢為：▽2=4πgp
在近擬弱場下可以靜態歸一化，兩式相比較，就得到： h00=4
代用牛頓引力勢，輕鬆得到：▽2h00=16πp;(g=1)
在等號左側加上一個表示空間波動的四維算符達朗貝爾□：□h00=16πp
設想場的變化只因場源的波動，可有關係：
□=▽2+0（v2▽2）
又因為應力能量張量是 t00=p，□h00=16πt這就是「線性愛因斯坦場方程」。
從這個表達式不難看出，這個方程中對 hαβ是線性處理的，就好像一個立體的東西壓扁了給你看一樣。
那麼自然，質點系的引力場方程為： h00=8πt
引入愛因斯坦張量表示在彎曲時空中的靜態場量即是：
gαβ=8πtαβ。
同時假設時空物質隨著時空面的曲率而分布，就像袋子裡的東西分布在袋子裡一樣，無指標簡化表示即為：
g+Λ=±kt此即愛因斯坦場方程的基本形式。
Λ是宇宙學常數，愛因斯坦認為自己做錯的項目，所以現在先把它看成 0即可。
根據場量顯然係數 k=8π，左邊的是黎曼曲率 rαβ，而據比安基恆等式可以完成移項，所以就是： rac12rgac=8πgtαβ
若是在電磁場中，根據麥克斯韋方程，空間內真空光速平方系真空電容率與真空磁導率之乘積，即：
c2=μe
因此 rac12rgac=8πgμetαβ，又因為 tαβ是二階張量場切使用幾何單位制 c≡1，統一量綱，於是得到：
